Yalnız eramızın sonunda bəşəriyyət elektrikin kəşfinə və inkişafına nail oldu və elektromaqnit dalğalarının mövcudluğu haqqında nəticəyə gəldi. Böyük Hertz bu cür dalğaların mövcudluğunu nəzəri cəhətdən əsaslandıran ilk şəxs oldu. Bu dalğaları (ildırım atqıları ilə yayılan) ilk kəşf edən həmyerlimiz Popov oldu. O, ildırım tullantılarının yaratdığı güclü elektromaqnit rəqslərini qeydə alan bir cihaz - ildırım detektoru ixtira etdi.
Bir az sonra və italyan Markoni ilə demək olar ki, eyni vaxtda o, elektromaqnit dalğalarının uzun məsafələrə faydalı məlumat ötürmək üçün istifadə oluna biləcəyini başa düşdü. Popovun təcrübələri A.S. elektromaqnit dalğalarından istifadə edərək məlumatların ötürülməsi unikal xarakter daşıyırdı, təşəbbüskar Markoy ilk dəfə elektromaqnit dalğalarının ötürülməsi və qəbulu əsasında elektrik rabitəsi avadanlıqları istehsal etməyə başlayan sənayenin bütöv bir sahəsini təşkil etdi.
Təkcə elektromaqnit dalğalarının kəşfi bəşəriyyətin bütün varlığı üçün elmin bahasına haqq qazandırır! Elmimizi, təhsilimizi aclıqdan qurtaran Rusiyanın indiki islahatçıları bunu yadda saxlamalıdırlar.
Elektromaqnit dalğası kosmosda işıq sürəti ilə dəyişən elektrik və maqnit sahələrinin hərəkətidir. Elektromaqnit vibrasiya nəzəriyyəsinin ilk yaradıcıları elektromaqnit vibrasiyaları ilə mexaniki və akustik vibrasiyalar arasında analoqlar qurmağa çalışdılar. Onlar fəzanın müəyyən bir maddə - efirlə dolduğuna inanırdılar. Liying sonralar başa düşdü ki, elektromaqnit dalğalarının yayılması üçün heç bir vasitəçiyə ehtiyac yoxdur.
Buna baxmayaraq, uğurlu "efir" sözü gündəlik həyatımızda qalır. Ancaq indi daha çox müxtəlif mənbələr tərəfindən yaradılan elektromaqnit dalğaları ilə dolu bir məkanın mövcudluğunu xarakterizə edir - ilk növbədə nitq, musiqi, televiziya şəkilləri, zaman siqnalları və s. ötürən radio stansiyaları.
Elektromaqnit rəqsləri elektrik siqnalları ilə yaranır. Yüksək tezlikli elektrik siqnalının verildiyi hər hansı bir keçirici kosmosa (efir) elektromaqnit dalğaları yayan antenaya çevrilir. Radioötürücü qurğuların işi buna əsaslanır.
Elektromaqnit dalğaları ilə kosmosda yerləşən eyni dirijor radio qəbuledicisinin antennasına çevrilir - EMF çoxlu alternativ cərəyan siqnalları şəklində induksiya olunur. Qəbuledici antenna ötürücü antenanın yanında yerləşirsə (bu bəzən olur), onda induksiya edilmiş EMF onlarla volta çata bilər. Ancaq radiostansiya qəbuledicidən yüzlərlə və minlərlə kilometr məsafədə yerləşdikdə, o, kiçikdir - bir neçə mikrovoltdan on millivolta qədər. Qəbuledicinin vəzifəsi müxtəlif radiostansiyalardan və müdaxilə mənbələrindən gələn siqnalların kütləsindən sizə lazım olan siqnalları seçmək, onları gücləndirmək və dinamik və ya qulaqlıqdan çıxan səs vibrasiyalarına çevirməkdir.
Biz bilirik ki, elektromaqnit dalğalarının uzunluğu çox fərqli ola bilər. Müxtəlif şüalanmaların dalğa uzunluqlarını və tezliklərini göstərən elektromaqnit dalğalarının miqyasına baxaraq, 7 diapazonu ayırd edirik: aşağı tezlikli radiasiya, radio radiasiya, infraqırmızı şüalar, görünən işıq, ultrabənövşəyi şüalar, rentgen şüaları və qamma şüaları.
- Aşağı tezlikli dalğalar. Radiasiya mənbələri: yüksək tezlikli cərəyanlar, dəyişən cərəyan generatoru, elektrik maşınları. Onlar metalların əridilməsi və bərkidilməsi, daimi maqnitlərin istehsalı və elektrik sənayesində istifadə olunur.
- Radiodalğalar radio və televiziya stansiyalarının, mobil telefonların, radarların və s. antenalarda yaranır. Onlar radio rabitəsində, televiziyada və radarda istifadə olunur.
- İnfraqırmızı dalğalar bütün qızdırılan cisimlər tərəfindən yayılır. Tətbiq: lazerlərdən istifadə edərək odadavamlı metalların əridilməsi, kəsilməsi, qaynaqlanması, dumanda və qaranlıqda fotoqrafiya, ağac, meyvə və giləmeyvə qurutma, gecə görmə cihazları.
- Görünən radiasiya. Mənbələr - Günəş, elektrik və flüoresan lampa, elektrik qövsü, lazer. Tətbiq olunur: işıqlandırma, foto effekt, holoqrafiya.
- Ultrabənövşəyi radiasiya. Mənbələr: Günəş, kosmos, elektrik lampası, lazer. Patogen bakteriyaları öldürə bilər. Canlı orqanizmləri sərtləşdirmək üçün istifadə olunur.
- X-ray radiasiyası.
Elektromaqnit vibrasiyaları
Elektromaqnit rəqsləri elektrik və maqnit sahələrinin öz-özünə yayılan eninə rəqsləri kimi təsvir edilə bilər. Şəkildə sağdan sola yayılan müstəvi qütblü dalğa göstərilir. Şaquli müstəvidə elektrik sahəsinin rəqsləri, üfüqi müstəvidə isə maqnit sahəsinin rəqsləri təsvir edilmişdir.
Elektromaqnit vibrasiyaları gərginlik E və induksiya B dövri dəyişikliklər adlanır.
Elektromaqnit dalğalarına radio dalğaları, mikrodalğalar, infraqırmızı şüalanma, görünən işıq, ultrabənövşəyi şüalanma, rentgen şüaları və qamma şüaları daxildir.
Düsturun törəməsi
Elektromaqnit dalğaları universal bir hadisə kimi Maksvell tənlikləri kimi tanınan klassik elektrik və maqnitizm qanunları ilə proqnozlaşdırılırdı. Mənbələrin (yüklər və ya cərəyanlar) olmadığı şəraitdə Maksvell tənliyinə diqqətlə baxsanız, görərsiniz ki, heç bir şeyin baş verməməsi ehtimalı ilə yanaşı, nəzəriyyə həm də elektrik və maqnit sahələrində baş verən dəyişikliklərin qeyri-trivial həllərinə imkan verir. Vakuum üçün Maksvell tənlikləri ilə başlayaq:
vektor diferensial operatoru haradadır (nabla).Çözümlərdən biri
,Ən sadə şey.
Başqa, daha maraqlı həll tapmaq üçün hər hansı vektor üçün etibarlı olan vektor eyniliyindən aşağıdakı formada istifadə edəcəyik:
Onu necə istifadə edə biləcəyimizi görmək üçün (2) ifadəsindən burulğan əməliyyatını götürək:
Sol tərəf aşağıdakılara bərabərdir:
burada yuxarıdakı tənliyi (1) istifadə edərək sadələşdiririk.Sağ tərəf aşağıdakılara bərabərdir:
(6) və (7) tənlikləri bərabərdir, buna görə də bunlar elektrik sahəsi üçün vektor qiymətli diferensial tənliyi əldə edir, yəni
Bu diferensial tənliklər dalğa tənliyinə ekvivalentdir:
Harada c 0 - vakuumda dalğa sürəti; f- yerdəyişməni təsvir edir.Və ya daha sadə:
D'Alembert operatoru haradadır:Qeyd edək ki, elektrik və maqnit sahələri vəziyyətində sürət:
Hansı ki, göründüyü kimi, işığın vakuumdakı sürətidir. Maksvell tənlikləri vakuumun dielektrik davamlılığını ε 0, vakuumun maqnit keçiriciliyini μ 0 və birbaşa işığın sürətini c 0 birləşdirdi. Bu kəşfdən əvvəl işıq, elektrik və maqnetizm arasında bu qədər ciddi bir əlaqənin olduğu bilinmirdi.
Ancaq cəmi iki tənlik var və biz dörddən başladıq, ona görə də Maksvellin tənliklərində gizlənmiş dalğalar haqqında daha çox məlumat var. Elektrik sahəsi üçün tipik vektor dalğasına baxaq.
Burada rəqslərin sabit amplitudası, hər hansı ani diferensiallanan funksiyadır, yayılma istiqamətində vahid vektor, i isə radius vektorudur. Bunun dalğa tənliyinin ümumi həlli olduğunu görürük. Başqa sözlə
,istiqamətdə yayılan tipik dalğa üçün.
Bu forma dalğa tənliyini təmin edəcək, lakin Maksvellin bütün tənliklərini təmin edəcəkmi və maqnit sahəsi nəyə uyğundur?
Maksvellin birinci tənliyi elektrik sahəsinin dalğanın yayılma istiqamətinə ortoqonal (perpendikulyar) olmasını nəzərdə tutur.
Maksvellin ikinci tənliyi maqnit sahəsi yaradır. Qalan tənliklər seçimi ilə təmin ediləcək.
Elektrik və maqnit sahəsi dalğaları təkcə işıq sürəti ilə yayılmır, həm də Poyntinq vektorundan dərhal nəzərə çarpan məhdud oriyentasiyaya və mütənasib böyüklüyə malikdir. Elektrik sahəsi, maqnit sahəsi və dalğanın yayılma istiqaməti hamısı ortoqonaldır və dalğa vektorla eyni istiqamətdə yayılır.
Düz xətt üzrə hərəkət edən elektromaqnit dalğası nöqteyi-nəzərindən elektrik sahəsi yuxarı və aşağı salına bilər, maqnit sahəsi isə sağa və sola salına bilər, lakin bu model sağa və sola salınan elektrik sahəsi ilə maqnit sahəsi arasında dəyişə bilər. sahə yuxarı və aşağı salınır. Yayılma istiqamətinə üstünlük verən oriyentasiyadakı bu təsadüfilik qütbləşmə kimi tanınır.
Həmçinin baxın
Wikimedia Fondu.
- 2010.
- Lon Chaney Jr.
Kramer, Cozef
Digər lüğətlərdə "Elektromaqnit salınımlarının" nə olduğuna baxın: ELEKTROMAQNİTİK RƏLƏNMƏLƏR - bir-birinə bağlı elektrik rəqsləri. (E) və mag. (H) bir e-poçtu təşkil edən sahələr. mag. sahə. E.-nin yayılması elektrik cərəyanı şəklində baş verir. mag. dalğalar E. co. fotonların diskret kolleksiyasını təmsil edir və yalnız çox sayda... ...
Digər lüğətlərdə "Elektromaqnit salınımlarının" nə olduğuna baxın: Fiziki ensiklopediya - bir-birinə bağlı elektrik rəqsləri. (E) və mag. (H) bir e-poçtu təşkil edən sahələr. mag. sahə. E.-nin yayılması elektrik cərəyanı şəklində baş verir. mag. dalğalar E. co. fotonların diskret kolleksiyasını təmsil edir və yalnız çox sayda... ...
- bir-birinə bağlı elektrik rəqsləri. (E) və mag. (H) tək elektromaqnit sahəsini təşkil edən sahələr. Elektromaqnit dalğaları elektromaqnit dalğaları şəklində yayılır. E.K. fotonlar toplusunu təmsil edir və yalnız çox sayda... ... elektromaqnit vibrasiyaları - - [Ya.N.Luqinski, M.S.Fezi Jilinskaya, Yu.S.Kəbirov. Elektrik mühəndisliyi və energetikanın ingiliscə-rusca lüğəti, Moskva, 1999] Elektrik mühəndisliyi mövzuları, əsas anlayışlar EN elektromaqnit rəqsləri ...
- bir-birinə bağlı elektrik rəqsləri. (E) və mag. (H) tək elektromaqnit sahəsini təşkil edən sahələr. Elektromaqnit dalğaları elektromaqnit dalğaları şəklində yayılır. E.K. fotonlar toplusunu təmsil edir və yalnız çox sayda... ...- elektromaqnit virpesiai statusas T sritis fizika attikmenys: engl. elektromaqnit rəqsləri vok. elektromagnetische Schwingungen, f rus. elektromaqnit rəqsləri, n pranc. salınımlar électromagnétiques, f … Fizikos terminų žodynas
Elektromaqnit vibrasiyaları- vahid Elektromaqnit sahəsini təşkil edən elektrik (E) və maqnit (H) sahələrinin bir-birinə bağlı salınımları. Elektromaqnit dalğaları elektromaqnit dalğaları şəklində yayılır (Bax Elektromaqnit dalğaları), vakuumda sürəti ... ... bərabərdir.
ELEKTROMAQNITİ DALĞALAR- sonlu sürətlə düzgün istiqamətdə yayılan elektromaqnit rəqsləri. E.V-nin mövcudluğu. İngilislər tərəfindən proqnozlaşdırıldı. fizik M. Faraday 1832-ci ildə ingilis. fizik J. Maksvell nəzəri olaraq 1865-ci ildə göstərdi ki, el. mag. vibrasiya yayılır... - bir-birinə bağlı elektrik rəqsləri. (E) və mag. (H) bir e-poçtu təşkil edən sahələr. mag. sahə. E.-nin yayılması elektrik cərəyanı şəklində baş verir. mag. dalğalar E. co. fotonların diskret kolleksiyasını təmsil edir və yalnız çox sayda... ...
Elektromaqnit dalğaları- Sonlu sürətlə fəzada yayılan elektromaqnit rəqsləri. E.V-nin mövcudluğu. 1832-ci ildə M. Faraday (Bax Faraday) tərəfindən proqnozlaşdırılmışdır. 1865-ci ildə J. Maksvell nəzəri olaraq göstərmişdir ki, elektromaqnit rəqsləri ... ... Böyük Sovet Ensiklopediyası
ELEKTROMAQNITİ DALĞALAR- sonlu sürətlə fəzada yayılan elektromaqnit rəqsləri. E.V-nin mövcudluğu. 1832-ci ildə M. Faraday tərəfindən proqnozlaşdırıldı. 1865-ci ildə C. Maksvell nəzəri olaraq göstərdi ki, el. mag. dalğalanmalar...... - bir-birinə bağlı elektrik rəqsləri. (E) və mag. (H) bir e-poçtu təşkil edən sahələr. mag. sahə. E.-nin yayılması elektrik cərəyanı şəklində baş verir. mag. dalğalar E. co. fotonların diskret kolleksiyasını təmsil edir və yalnız çox sayda... ...
SƏRƏNCƏLƏR- müxtəlif dərəcələrdə təkrarlanan hərəkətlər (vəziyyətin dəyişməsi). Ən çox rast gəlinənlər bunlardır: 1) mexaniki vibrasiyalar: sarkaç, körpünün, dalğa üzərində gəminin, simin titrəyişləri, yayılma zamanı sıxlığın və hava təzyiqinin dalğalanmaları... ... Böyük ensiklopedik lüğət
elektromaqnit dalğaları- mühitin xüsusiyyətlərindən asılı olaraq sonlu sürətlə fəzada yayılan elektromaqnit sahəsi. Vakuumda elektromaqnit dalğasının yayılma sürəti c≈300.000 km/s-dir (bax: İşıq sürəti). İstiqamətin homojen izotrop mühitində...... Ensiklopedik lüğət
kitablar
- Fizika. Elektrodinamikanın əsasları. Elektromaqnit rəqsləri və dalğaları: Dərslik, Kuznetsov S.I.. Dərslik elektromaqnit sahələrinin meydana gəlməsini təyin edən elektrik yüklərinin təbiətdə olması ilə əlaqəli maddələrin xüsusiyyətlərini araşdırır. Əsas izahatlar verilir...
Salınma fiziki anlayışların kateqoriyası kimi fizikanın əsas anlayışlarından biridir və ümumi mənada müəyyən fiziki kəmiyyətin dəyişməsinin təkrarlanan prosesi kimi müəyyən edilir. Bu dəyişikliklər təkrarlanırsa, bu o deməkdir ki, müəyyən bir müddət var, ondan sonra eyni dəyəri alır. Bu müddət adlanır
Amma əslində, niyə dalğalanmalar var? Bəli, çünki bu kəmiyyətin qiymətini, deyək ki, hazırda T1-də təsbit etsək, bu anda Tx başqa qiymət alacaq, deyək ki, artacaq və başqa vaxtdan sonra yenidən artacaq. Lakin artım əbədi ola bilməz, çünki təkrarlanan proses üçün elə bir an gələcək ki, bu fiziki kəmiyyət təkrarlanmalıdır, yəni. yenidən T1 anında olduğu kimi eyni dəyəri alacaq, baxmayaraq ki, zaman şkalasında bu artıq T2 anıdır.
Nə dəyişdi? Vaxt. Fiziki kəmiyyətin eyni dəyərləri arasında müvəqqəti məsafə kimi təkrarlanacaq bir müddət keçdi. Bu müddət ərzində fiziki kəmiyyətlə nə baş verdi? Yaxşı, o, sadəcə bir salınım etdi - dəyişikliklərinin tam dövründən keçdi - maksimumdan minimum dəyərə qədər. Əgər T1-dən T2-yə dəyişmə zamanı vaxt qeydə alınıbsa, onda T=T2-T1 fərqi zaman dövrünün ədədi ifadəsini verir.
Salınım prosesinin yaxşı nümunəsi yay sarkacıdır. Ağırlıq yuxarı və aşağı hərəkət edir, proses təkrarlanır və fiziki kəmiyyətin qiyməti, məsələn, sarkacın hündürlüyü maksimum və minimum qiymətlər arasında dəyişir.
Salınım prosesinin təsvirinə istənilən təbiətdəki salınımlar üçün universal olan parametrlər daxildir. Bunlar mexaniki, elektromaqnit vibrasiyaları və s. ola bilər. Eyni zamanda, onun mövcudluğu üçün salınan prosesin mütləq hər biri enerji qəbul edə və / və ya verə bilən iki obyekti ehtiva etdiyini başa düşmək həmişə vacibdir - bu, yuxarıda müzakirə edilən eyni mexaniki və ya elektromaqnit enerjisidir. Zamanın hər anında cisimlərdən biri enerji verir, ikincisi isə onu alır. Eyni zamanda, enerji öz mahiyyətini çox oxşar bir şeyə dəyişdirir, lakin eyni deyil. Beləliklə, sarkacın enerjisi sıxılmış yayın enerjisinə çevrilir və onlar salınma prosesi zamanı vaxtaşırı dəyişir, əbədi tərəfdaşlıq məsələsini həll edir - kimin kimi qaldırmalı və aşağı salmalıdır, yəni. enerji vermək və ya toplamaq.
Artıq adda olan elektromaqnit salınımları alyansın üzvlərinin bir göstəricisini ehtiva edir - elektrik və bu sahələrin mühafizəçiləri tanınmış kondansatör və endüktansdır. Bir elektrik dövrəsinə qoşularaq, enerjinin sarkaçda olduğu kimi ötürüldüyü bir salınım dövrəsini təmsil edirlər - elektrik enerjisi endüktansın maqnit sahəsinə və geriyə keçir.
Kondansatör-indüktans sistemi öz cihazlarına buraxılırsa və onda elektromaqnit salınımları yaranırsa, onların dövrü sistemin parametrləri ilə müəyyən edilir, yəni. endüktans və kapasitans - başqaları yoxdur. Sadəcə olaraq, enerjini bir mənbədən, məsələn, bir kondansatördən (və onun adının daha dəqiq bir analoqu da var - "tutum") endüktansa "köçürmək" üçün saxlanan miqdarına mütənasib vaxt sərf etməlisiniz. enerji, yəni tutum. Əslində, bu "tutumun" dəyəri salınma dövrünün asılı olduğu parametrdir. Daha çox tutum, daha çox enerji - enerji ötürülməsi daha uzun davam edir, elektromaqnit salınımlarının müddəti daha uzundur.
Bütün təzahürlərində, o cümlədən salınım proseslərində təsviri müəyyən edən komplektə hansı fiziki kəmiyyətlər daxildir? Bunlar sahənin komponentləridir: yük, maqnit induksiyası, gərginlik. Qeyd etmək lazımdır ki, elektromaqnit vibrasiyaları eyni mahiyyətə malik olsalar da, bir qayda olaraq, nadir hallarda bir-birimizlə əlaqə saxladığımız hadisələrin geniş spektridir. Və onlar necə fərqlidirlər? Hər hansı salınımlar arasındakı ilk fərq, mahiyyəti yuxarıda müzakirə olunan dövrdür. Texnologiya və elmdə bir dövrün tərsi haqqında danışmaq adətdir, saniyədə salınanların sayı; Tezliyin sistem vahidi hertsdir.
Beləliklə, elektromaqnit titrəyişlərinin bütün miqyası kosmosda yayılan elektromaqnit şüalanmasının tezliklərinin ardıcıllığıdır.
Aşağıdakı sahələr şərti olaraq fərqlənir:
Radio dalğaları - 30 kHz-dən 3000 GHz-ə qədər spektral zona;
İnfraqırmızı şüalar işıqdan daha uzun dalğa uzunluğunda şüalanma bölgəsidir;
Görünən işıq;
Ultrabənövşəyi şüalar işıqdan daha qısa dalğa uzunluğunda şüalanma bölgəsidir;
rentgen şüaları;
Qamma şüaları.
Bütün verilmiş radiasiya diapazonu eyni təbiətli, lakin müxtəlif tezliklərdə olan elektromaqnit şüalanmalarını təmsil edir. Bölmələrə bölünmə sırf utilitar xarakter daşıyır və bu, texniki və elmi tətbiqlərin rahatlığı ilə diktə olunur.
Vahid Dövlət İmtahanının kodifikatorunun mövzuları: sərbəst elektromaqnit rəqsləri, salınım dövrəsi, məcburi elektromaqnit rəqsləri, rezonans, harmonik elektromaqnit rəqsləri.
Elektromaqnit vibrasiyaları- Bunlar elektrik dövrəsində baş verən yükün, cərəyanın və gərginliyin dövri dəyişiklikləridir. Elektromaqnit rəqslərini müşahidə etmək üçün ən sadə sistem salınan dövrədir.
Salınan dövrə
Salınan dövrə bir kondansatör və bir-birinin ardınca bağlandığı sarğıdan əmələ gələn qapalı dövrədir.
Kondansatörü dolduraq, bobini ona birləşdirək və dövrəni bağlayaq. Başlamağa başlayacaq sərbəst elektromaqnit rəqsləri- kondansatördəki yükün və bobindəki cərəyanın dövri dəyişməsi. Unutmayaq ki, bu rəqslər heç bir xarici təsir olmadan - yalnız dövrədə yığılan enerji hesabına baş verdiyi üçün sərbəst adlanır.
Dövrədəki salınımlar dövrü həmişə olduğu kimi, ilə işarələnəcəkdir. Bobin müqavimətinin sıfır olduğunu qəbul edəcəyik.
Salınma prosesinin bütün vacib mərhələlərini ətraflı nəzərdən keçirək. Daha aydınlıq üçün üfüqi bir yay sarkacının salınımları ilə bənzətmə çəkəcəyik.
Başlanğıc anı: . Kondansatörün yükü bərabərdir, bobdən keçən cərəyan yoxdur (şəkil 1). İndi kondansatör boşalmağa başlayacaq.
düyü. 1.
Bobin müqaviməti sıfır olsa da, cərəyan dərhal artmayacaq. Cərəyan artmağa başlayan kimi, bobində cərəyanın artmasının qarşısını alan öz-özünə induksiya emf yaranacaq.
Analogiya. Sarkaç bir miqdar sağa çəkilir və ilk anda buraxılır. Sarkacın ilkin sürəti sıfırdır.
Dövrün birinci rübü: . Kondansatör boşalır, onun yükü hazırda -ə bərabərdir. Bobindən keçən cərəyan artır (şəkil 2).
düyü. 2.
Cərəyan tədricən artır: bobinin burulğan elektrik sahəsi cərəyanın artmasının qarşısını alır və cərəyana qarşı yönəldilir.
Analogiya. Sarkaç tarazlıq vəziyyətinə doğru sola doğru hərəkət edir; sarkacın sürəti tədricən artır. Yayın deformasiyası (aka sarkacın koordinatı) azalır.
Birinci rübün sonu: . Kondansatör tamamilə boşaldı. Cari güc maksimum dəyərinə çatdı (şək. 3). İndi kondansatör yenidən doldurulmağa başlayacaq.
düyü. 3.
Bobin üzərindəki gərginlik sıfırdır, lakin cərəyan dərhal yox olmayacaq. Cari azalmağa başlayan kimi, bobində cərəyanın azalmasının qarşısını alan öz-özünə induksiya emf yaranacaq.
Analogiya. Sarkaç öz tarazlıq mövqeyindən keçir. Onun sürəti maksimum dəyərinə çatır. Yayın deformasiyası sıfırdır.
İkinci rüb: . Kondansatör doldurulur - onun plitələrində başlanğıcda olduğu ilə müqayisədə əks işarənin bir yükü görünür (şəkil 4).
düyü. 4.
Cari gücü tədricən azalır: azalan cərəyanı dəstəkləyən bobinin girdablı elektrik sahəsi cərəyanla birlikdə istiqamətləndirilir.
Analogiya. Sarkaç sola - tarazlıq vəziyyətindən sağ ekstremal nöqtəyə doğru hərəkət etməyə davam edir. Onun sürəti tədricən azalır, yayın deformasiyası artır.
İkinci rübün sonu. Kondansatör tamamilə doldurulur, onun yükü yenidən bərabərdir (lakin polarite fərqlidir). Cari güc sıfırdır (şək. 5). İndi kondansatörün tərs doldurulması başlayacaq.
düyü. 5.
Analogiya. Sarkaç ən sağ nöqtəyə çatdı. Sarkacın sürəti sıfırdır. Yayın deformasiyası maksimum və bərabərdir.
Üçüncü rüb: . Salınma dövrünün ikinci yarısı başladı; proseslər əks istiqamətdə gedirdi. Kondansatör boşaldılır (şək. 6).
düyü. 6.
Analogiya. Sarkaç geriyə doğru hərəkət edir: sağ ekstremal nöqtədən tarazlıq vəziyyətinə.
Üçüncü rübün sonu: . Kondansatör tamamilə boşaldı. Cərəyan maksimumdur və yenidən -ə bərabərdir, lakin bu dəfə fərqli bir istiqamətə malikdir (şək. 7).
düyü. 7.
Analogiya. Sarkaç yenidən tarazlıq mövqeyindən maksimum sürətlə keçir, lakin bu dəfə əks istiqamətdə.
Dördüncü rüb: . Cari azalır, kondansatör yüklənir (şəkil 8).
düyü. 8.
Analogiya. Sarkaç sağa - tarazlıq vəziyyətindən həddindən artıq sol nöqtəyə doğru hərəkət etməyə davam edir.
Dördüncü rübün və bütün dövrün sonu: . Kondansatörün tərs doldurulması tamamlandı, cərəyan sıfırdır (şək. 9).
düyü. 9.
Bu an anla eynidir və bu rəqəm Şəkil 1 ilə eynidir. Bir tam salınma baş verdi. İndi növbəti salınım başlayacaq, bu müddət ərzində proseslər yuxarıda göstərildiyi kimi baş verəcəkdir.
Analogiya. Sarkaç ilkin vəziyyətinə qayıtdı.
Nəzərə alınan elektromaqnit rəqsləri bunlardır sönümsüz- onlar sonsuza qədər davam edəcəklər. Axı, bobin müqavimətinin sıfır olduğunu fərz etdik!
Eyni şəkildə, sürtünmə olmadıqda yay sarkacının salınımları sönümlənəcəkdir.
Əslində, bobin müəyyən müqavimətə malikdir. Buna görə də, real salınım dövrəsində salınımlar sönümlənəcəkdir. Beləliklə, bir tam salınmadan sonra kondansatörün yükü orijinal dəyərdən az olacaq. Vaxt keçdikcə salınımlar tamamilə yox olacaq: dövrədə ilkin olaraq saxlanılan bütün enerji bobin və birləşdirici tellərin müqavimətində istilik şəklində buraxılacaq.
Eyni şəkildə, həqiqi yay sarkacının salınımları sönümlənəcək: sarkacın bütün enerjisi sürtünmənin qaçılmaz olması səbəbindən tədricən istiliyə çevriləcəkdir.
Salınan dövrədə enerji çevrilmələri
Bobin müqavimətinin sıfır olduğunu nəzərə alaraq, dövrədə sönümsüz salınımları nəzərdən keçirməyə davam edirik. Kondansatörün bir tutumu var və bobinin endüktansı bərabərdir.
İstilik itkisi olmadığı üçün enerji dövrəni tərk etmir: kondansatör və bobin arasında daim yenidən bölüşdürülür.
Kondansatörün yükü maksimum və -ə bərabər olduqda və cərəyan olmadığı zaman bir an götürək. Bu anda bobinin maqnit sahəsinin enerjisi sıfırdır. Dövrənin bütün enerjisi kondansatördə cəmləşmişdir:
İndi, əksinə, cərəyanın maksimum və bərabər olduğu və kondansatörün boşaldıldığı anı nəzərdən keçirək. Kondansatörün enerjisi sıfırdır. Bütün dövrə enerjisi bobində saxlanılır:
Zamanın ixtiyari anında, kondansatörün yükü bərabər olduqda və cərəyan bobindən axdıqda, dövrənin enerjisi bərabərdir:
Beləliklə,
(1)
Əlaqə (1) bir çox problemləri həll etmək üçün istifadə olunur.
Elektromexaniki analogiyalar
Öz-özünə induksiya haqqında əvvəlki vərəqədə induktivlik və kütlə arasındakı oxşarlığı qeyd etdik. İndi elektrodinamik və mexaniki kəmiyyətlər arasında daha bir neçə uyğunluq qura bilərik.
Bir yay sarkacı üçün (1) oxşar əlaqəmiz var:
(2)
Burada, artıq başa düşdüyünüz kimi, yayın sərtliyi, sarkacın kütləsidir və sarkacın koordinatlarının və sürətinin cari dəyərləridir və onların ən böyük dəyərləridir.
(1) və (2) bərabərliklərini bir-biri ilə müqayisə etdikdə aşağıdakı uyğunluqları görürük:
(3)
(4)
(5)
(6)
Bu elektromexaniki bənzətmələrə əsaslanaraq, bir salınım dövrəsində elektromaqnit rəqslərinin dövrü üçün bir düstur görə bilərik.
Əslində, bir yay sarkacının salınma müddəti, bildiyimiz kimi, bərabərdir:
(5) və (6) analogiyalarına uyğun olaraq burada kütləni endüktansla, sərtliyi isə tərs tutumla əvəz edirik. Biz əldə edirik:
(7)
Elektromexaniki analogiyalar uğursuz olmur: düstur (7) salınım dövrəsində salınma dövrü üçün düzgün ifadəni verir. Bu adlanır Tomson düsturu. Onun daha ciddi yekununu tezliklə təqdim edəcəyik.
Dövrədə salınımların harmonik qanunu
Xatırladaq ki, salınımlar deyilir harmonik, əgər salınan kəmiyyət sinus və ya kosinus qanununa uyğun olaraq zamanla dəyişirsə. Əgər bunları artıq unutmusunuzsa, “Mexaniki Vibrasiya” vərəqini təkrarladığınızdan əmin olun.
Kondansatördəki yükün rəqsləri və dövrədə cərəyan harmonik olur. Bunu indi sübut edəcəyik. Ancaq əvvəlcə kondansatör yükü və cərəyan gücü üçün işarəni seçmək qaydalarını qurmalıyıq - axırda, salınan zaman bu kəmiyyətlər həm müsbət, həm də mənfi dəyərləri alacaqdır.
Əvvəlcə seçirik müsbət bypass istiqaməti kontur. Seçim önəmli deyil; bu istiqamət olsun saat yönünün əksinə(şək. 10).
düyü. 10. Müsbət bypass istiqaməti
Cari güc müsbət hesab olunur class="tex" alt="(I > 0))"> , если ток течёт в положительном направлении. В противном случае сила тока будет отрицательной .!}
Kondansatörün yükü onun boşqabındakı yükdür hansına müsbət cərəyan axır (yəni, bypass istiqaməti oxunun işarə etdiyi lövhə). Bu vəziyyətdə - ödəniş sol kondansatör plitələri.
Cərəyan və yük əlamətlərinin belə seçimi ilə aşağıdakı əlaqə etibarlıdır: (işarələrin fərqli seçimi ilə bu baş verə bilər). Həqiqətən də hər iki hissənin işarələri üst-üstə düşür: if class="tex" alt="I > 0)"> , то заряд левой пластины возрастает, и потому !} class="tex" alt="\dot(q) > 0"> !}.
Kəmiyyətlər və zamanla dəyişir, lakin dövrənin enerjisi dəyişməz qalır:
(8)
Buna görə də enerjinin zamana görə törəməsi sıfır olur: . Münasibətin hər iki tərəfinin zaman törəməsini alırıq (8); Unutmayın ki, mürəkkəb funksiyalar solda diferensiallaşdırılır (Əgər funksiyadırsa, onda mürəkkəb funksiyaların diferensiasiya qaydasına görə, funksiyamızın kvadratının törəməsi bərabər olacaq: ):
Əvəz etməklə və buradan əldə edirik:
Lakin cari güc eyni olaraq sıfıra bərabər olan bir funksiya deyil; Buna görə
Bunu belə yenidən yazaq:
(9)
Formanın harmonik rəqslərinin diferensial tənliyini əldə etdik, burada . Bu, kondansatörün yükünün harmonik qanuna (yəni, sinus və ya kosinus qanununa görə) uyğun olaraq salındığını sübut edir. Bu salınımların siklik tezliyi aşağıdakılara bərabərdir:
(10)
Bu miqdar da deyilir təbii tezlik kontur; bu tezliklə pulsuzdur (yaxud da dedikləri kimi, sahibi dalğalanmalar). Salınma müddəti bərabərdir:
Yenə də Tomsonun düsturuna gəlirik.
Ümumi halda yükün vaxtından harmonik asılılığı aşağıdakı formada olur:
(11)
Dövr tezliyi (10) düsturu ilə tapılır; amplituda və ilkin faza ilkin şərtlərdən müəyyən edilir.
Bu vərəqin əvvəlində ətraflı müzakirə olunan vəziyyətə baxacağıq. Kondansatörün yükü maksimum və bərabər olsun (şəkil 1-də olduğu kimi); dövrədə cərəyan yoxdur. Sonra ilkin faza , belə ki, yük amplituda ilə kosinus qanununa görə dəyişir:
(12)
Cari gücün dəyişmə qanununu tapaq. Bunun üçün (12) əlaqəni zamana görə fərqləndiririk, yenə də mürəkkəb funksiyanın törəməsinin tapılması qaydasını unutmadan:
Cari gücün də harmonik qanuna görə dəyişdiyini görürük, bu dəfə sinus qanununa görə:
(13)
Cərəyanın amplitudası:
Cari dəyişiklik qanununda (13) “mənfi”nin olmasını başa düşmək çətin deyil. Məsələn, vaxt intervalını götürək (şəkil 2).
Cərəyan mənfi istiqamətdə axır: . olduğundan, rəqs mərhələsi birinci rübdədir: . Birinci rübdə sinus müsbətdir; buna görə də (13)-dəki sinus nəzərdən keçirilən zaman intervalında müsbət olacaqdır. Buna görə də, cərəyanın mənfi olmasını təmin etmək üçün (13) düsturunda mənfi işarə həqiqətən lazımdır.
İndi əncirə baxın. 8. Cərəyan müsbət istiqamətdə axır. Bu halda “mənfi”miz necə işləyir? Burada nə baş verdiyini anlayın!
Yük və cari dalğalanmaların qrafiklərini təsvir edək, yəni. (12) və (13) funksiyalarının qrafikləri. Aydınlıq üçün bu qrafikləri eyni koordinat oxlarında təqdim edək (şək. 11).
düyü. 11. Yük və cərəyan dalğalanmalarının qrafikləri
Diqqət edin: yük sıfırları cari maksimal və ya minimumda baş verir; əksinə, cari sıfırlar maksimum və ya minimum yüklərə uyğun gəlir.
Azaltma düsturundan istifadə etməklə
Cari dəyişiklik qanununu (13) aşağıdakı formada yazaq:
Bu ifadəni yük dəyişikliyi qanunu ilə müqayisə etsək, görərik ki, cari faza bərabərdir, yük fazasından bir miqdar böyükdür. Bu halda deyirlər ki, cari mərhələdə irəlidədirödəniş; və ya faza sürüşməsi cərəyan və yük arasında bərabərdir; və ya faza fərqi cərəyan və yük arasında bərabərdir.
Yük cərəyanının fazada irəliləməsi qrafik olaraq cari qrafikin yerdəyişməsi ilə özünü göstərir sol yük qrafikinə nisbətən. Cari güc, məsələn, yükün maksimuma çatmasından dörddə bir müddət əvvəl maksimuma çatır (və dövrün dörddə biri faza fərqinə tam uyğun gəlir).
Məcburi elektromaqnit rəqsləri
xatırladığınız kimi, məcburi salınımlar sistemdə dövri məcburedici qüvvənin təsiri altında yaranır. Məcburi rəqslərin tezliyi hərəkətverici qüvvənin tezliyi ilə üst-üstə düşür.
Sinusoidal gərginlik mənbəyinə qoşulmuş dövrədə məcburi elektromaqnit salınımları baş verəcək (şək. 12).
düyü. 12. Məcburi vibrasiyalar
Mənbə gərginliyi qanuna uyğun olaraq dəyişirsə:
sonra dövrədə dövrə tezliyi ilə (və müvafiq olaraq dövrlə) yük və cərəyanın salınımları baş verir. AC gərginlik mənbəyi, dövrəyə salınma tezliyini "tətbiq edir" və öz tezliyini unutdurur.
Şarj və cərəyanın məcburi salınımlarının amplitudası tezlikdən asılıdır: amplituda nə qədər çox olarsa, dövrənin təbii tezliyinə nə qədər yaxın olarsa rezonans- salınımların amplitüdünün kəskin artması. Alternativ cərəyanla bağlı növbəti iş vərəqində rezonans haqqında daha ətraflı danışacağıq.
1. Sərbəst elektromaqnit rəqsləri.
2. Aperiodik kondansatör boşalması. Zaman sabiti. Kondansatörün doldurulması.
3. Elektrik impulsu və impuls cərəyanı.
4. Pulse elektroterapiya.
5. Əsas anlayışlar və düsturlar.
6. Tapşırıqlar.
14.1. Pulsuz elektromaqnit rəqsləri
Fizikada dalğalanmalar müxtəlif təkrarlanma dərəcələri ilə fərqlənən proseslərdir.
Elektromaqnit vibrasiyaları- bunlar elektrik və maqnit kəmiyyətlərində təkrarlanan dəyişikliklərdir: yük, cərəyan, gərginlik, həmçinin elektrik və maqnit sahələri.
Belə salınımlar, məsələn, bir kondansatör və induktor olan qapalı dövrədə baş verir (salınan dövrə).
Sönümsüz salınımlar
Aktiv müqaviməti olmayan ideal salınım dövrəsini nəzərdən keçirək (şək. 14.1).
Əgər siz sabit gərginlikli şəbəkədən (U c) bir kondansatörü doldursanız, K düyməsini “1” vəziyyətinə qoysanız və sonra K düyməsini “2” vəziyyətinə keçirsəniz, kondansatör induktor vasitəsilə boşalmağa başlayacaq və dövrə
düyü. 14.1.İdeal salınım dövrəsi (C - kondansatör tutumu, L - bobin endüktansı)
artan cərəyan görünəcək i(güc dəyişən cari işarə edir kiçik hərf i hərfi).
Bu vəziyyətdə, bobində bir emf görünür. özünü induksiya E = -L*di/dt (10.15-ci düstura bax). İdeal bir dövrədə (R = 0) emf. kondansatör plitələrindəki gərginliyə bərabər U = q/C (düstur 10.16-a baxın). E və U-nu bərabərləşdirərək, alırıq
Sərbəst rəqslərin müddəti Tompson düsturu ilə müəyyən edilir: T = 2π/ω 0 = 2π√LC. (14.6)
düyü. 14.2.İdeal salınım dövrəsində yükün, gərginliyin və cərəyanın vaxtından asılılığı (səhvsiz rəqslər)
Kondensatorun elektrik sahəsinin enerjisi W el və bobinin maqnit sahəsinin enerjisi W m vaxt keçdikcə vaxtaşırı dəyişir:
Elektromaqnit rəqslərinin ümumi enerjisi (W) bu iki enerjinin cəmidir. İdeal bir dövrədə istiliyin buraxılması ilə bağlı itkilər olmadığı üçün sərbəst vibrasiyaların ümumi enerjisi saxlanılır:
Söndürülmüş salınımlar
Normal şəraitdə bütün keçiricilər var aktiv müqavimət. Buna görə də, real dövrədə sərbəst rəqslər sönür. Şəkil 14.3-də keçiricilərin aktiv müqaviməti R rezistoru ilə təmsil olunur.
Aktiv müqavimətin mövcudluğunda emf. özünü induksiya rezistor və kondansatör plitələrindəki gərginliklərin cəminə bərabərdir:
Bütün şərtləri sol tərəfə köçürdükdən və endüktansa bölündükdən sonra
düyü. 14.3. Həqiqi salınan dövrə
bobin (L) biz real dövrədə sərbəst rəqslərin diferensial tənliyini alırıq:
Belə dalğalanmaların qrafiki Şəkildə təqdim olunur. 14.4.
Zəifləmə xüsusiyyətidir loqarifmik sönüm azalmasıλ = βТ з = 2πβ/ω з, burada Т з və ω з müvafiq olaraq sönülən rəqslərin dövrü və tezliyidir.
düyü. 14.4. Həqiqi salınım dövrəsində yükün vaxtından asılılığı (sönümlü salınımlar)
14.2. Aperiodik kondansatör boşalması. Zaman sabiti. Kondansatörün doldurulması
Aperiodik proseslər daha sadə hallarda da yaranır. Əgər, məsələn, yüklənmiş kondansatör rezistora (şəkil 14.5) və ya yüklənməmiş kondansatör sabit gərginlik mənbəyinə qoşularsa (şəkil 14.6), onda açarlar bağlandıqdan sonra heç bir salınım baş verməyəcək.
q max plitələr arasında ilkin yükü olan bir kondansatörün boşalması eksponensial qanuna uyğun olaraq baş verir:
burada τ = RC çağırılır zaman sabiti.
Kondansatör plitələrindəki gərginlik eyni qanuna uyğun olaraq dəyişir:
düyü. 14.5. Bir rezistor vasitəsilə bir kondansatörün boşaldılması
düyü. 14.6. Daxili müqavimət r olan bir DC şəbəkəsindən bir kondansatörün doldurulması
DC şəbəkəsindən şarj edərkən, kondansatör plitələrindəki gərginlik qanuna uyğun olaraq artır
burada τ = rC də deyilir zaman sabiti(r - daxili şəbəkə müqaviməti).
14.3. Elektrik impulsu və impuls cərəyanı
Elektrik impulsu - bəzi sabit dəyər fonunda elektrik gərginliyinin və ya cərəyanın qısamüddətli dəyişməsi.
İmpulslar iki qrupa bölünür:
1) video impulslar- sabit cərəyanın və ya gərginliyin elektrik impulsları;
2) radio impulsları- modulyasiya edilmiş elektromaqnit rəqsləri.
Müxtəlif formalı video impulslar və bir radio impuls nümunəsi Şəkildə göstərilmişdir. 14.7.
düyü. 14.7. Elektrik impulsları
Fiziologiyada "elektrik impuls" termini xüsusi olaraq xüsusiyyətləri əhəmiyyətli olan video impulslara aiddir. Ölçmələrdə mümkün səhvləri azaltmaq üçün parametrlərin 0.1U max və 0.9U max (0.1I maks və 0.9I maks) dəyərinə malik olduğu zaman nöqtələrini müəyyən etmək razılaşdırıldı. Zamanın bu anları vasitəsilə impulsların xüsusiyyətləri ifadə olunur.
Şəkil 14.8. Nəbz (a) və nəbz cərəyanının (b) xüsusiyyətləri
Pulse cərəyanı- eyni impulsların dövri ardıcıllığı.
Tək nəbz və nəbz cərəyanının xüsusiyyətləri Şəkildə göstərilmişdir. 14.8.
Şəkil göstərir:
14.4. Pulsed elektroterapiya
Elektroyuxu terapiyası- beyin strukturlarına terapevtik təsir metodu. Bu prosedur üçün düzbucaqlı
tezliyi 5-160 impuls/s və müddəti 0,2-0,5 ms olan impulslar. Pulse cərəyanının gücü 1-8 mA-dır.
Transkranial elektroanaljeziya- anesteziyaya və ya ağrının intensivliyinin azalmasına səbəb olan impuls cərəyanları ilə başın dərisinə terapevtik təsir üsulu. Ekspozisiya rejimləri Şəkildə göstərilmişdir. 14.9.
düyü. 14.9. Transkranial elektroanaljeziyada istifadə olunan nəbz cərəyanlarının əsas növləri:
a) gərginliyi 10 V-a qədər, tezliyi 60-100 impuls/s, müddəti 3,5-4 ms olan, 20-50 impulsdan ibarət paketlərdə olan düzbucaqlı impulslar;
b) 0,15-0,5 ms davam edən sabit (b) və dəyişən (c) iş dövrünün düzbucaqlı impulsları, gərginliyi 20 V-a qədər, tezliyi ilə
Parametrlərin seçimi (tezlik, müddət, iş dövrü, amplituda) hər bir xəstə üçün fərdi olaraq həyata keçirilir.
Diadinamik terapiya istifadə edir yarım sinus impulsları
(Şəkil 14.10).
Cərəyanlar Bernard diadinamik cərəyanlardır - eksponensial şəklində arxa kənarı olan impulslar, bu cərəyanların tezliyi 50-100 Hz-dir. Bədənin həyəcanlı toxumaları bu cür cərəyanlara tez uyğunlaşır.
Elektrik stimullaşdırılması- normal funksiyasını itirmiş orqan və toxumaların fəaliyyətini bərpa etmək üçün impulslu cərəyanların terapevtik istifadəsi üsulu. Terapevtik təsir bədənin toxumalarına təsir edən fizioloji təsirə bağlıdır.
düyü. 14.10. Diadinamik cərəyanların əsas növləri:
a) 50 Hz tezliyi olan yarımdalğalı davamlı cərəyan;
b) 100 Hz tezliyi olan tam dalğalı davamlı cərəyan;
c) yarımdalğalı ritmik cərəyan - göndərilməsi bərabər uzunluqlu fasilələrlə növbələşən fasiləli yarımdalğalı cərəyan.
d) müxtəlif müddətlərin dövrləri ilə modulyasiya edilən cərəyan
yüksək ön yamac ilə ma impulslar. Bu vəziyyətdə ionların sabit mövqeyindən sürətlə sürüşməsi baş verir ki, bu da asanlıqla həyəcanlanan toxumalara (sinir, əzələ) əhəmiyyətli dərəcədə qıcıqlandırıcı təsir göstərir. Bu qıcıqlandırıcı təsir cərəyanın dəyişmə sürəti ilə mütənasibdir, yəni.
di/dt.
Bu üsulda istifadə olunan nəbz cərəyanlarının əsas növləri Şek. 14.11. düyü. 14.11.
Elektrik stimullaşdırılması üçün istifadə olunan nəbz cərəyanlarının əsas növləri:
a) kəsilmə ilə birbaşa cərəyan;
b) düzbucaqlı impuls cərəyanı;
c) eksponensial formanın impuls cərəyanı;
d) üçbucaqlı uclu formalı impuls cərəyanı
Pulse cərəyanın qıcıqlandırıcı təsiri xüsusilə aparıcı kənarın yüksəlişinin dikliyi ilə güclü şəkildə təsirlənir.- impulslu və dəyişən cərəyanların bioloji aktiv nöqtələrə (BAP) müalicəvi təsiri. Müasir anlayışlara görə, belə nöqtələr dərialtı yağ toxumasında yerləşən morfofunksional olaraq təcrid olunmuş toxuma sahələridir. Ətrafdakı dəri ilə müqayisədə elektrik keçiriciliyini artırdılar. BAP-ı axtarmaq və onlara təsir etmək üçün cihazların hərəkəti bu xüsusiyyətə əsaslanır (şək. 14.12).
düyü. 14.12. Elektropunktur cihazı
Ölçmə vasitələrinin işləmə gərginliyi 2 V-dan çox deyil.
Ölçmələr aşağıdakı kimi aparılır: xəstə neytral elektrodu əlində saxlayır və operator sınaq BAP-a kiçik sahəli ölçmə elektrod-zondu (nöqtə elektrodları) tətbiq edir. Eksperimental olaraq göstərilmişdir ki, ölçmə dövrəsində axan cərəyanın gücü dərinin səthinə zond elektrodunun təzyiqindən asılıdır (şəkil 14.13).
Buna görə də ölçülmüş dəyərdə həmişə səpələnmə var. Bundan əlavə, bədənin müxtəlif yerlərində və müxtəlif insanlarda dərinin elastikliyi, qalınlığı, nəmliyi fərqli olduğundan, vahid bir standart tətbiq etmək mümkün deyil. Xüsusilə qeyd etmək lazımdır ki, elektrik stimullaşdırılması mexanizmləri
düyü. 14.13. Cərəyanın probun dəriyə təzyiqindən asılılığı
BAP-ların ciddi elmi əsaslandırmaya ehtiyacı var. Neyrofizioloji anlayışlarla düzgün müqayisə lazımdır.
14.5. Əsas anlayışlar və düsturlar
Cədvəlin sonu
14.6. Tapşırıqlar
1. Plitələr arasında müxtəlif məsafələrə malik kondensatorlar tibbi və bioloji məlumat üçün sensor kimi istifadə olunur. Plitələr arasındakı məsafə 1 mm azalarsa, belə bir kondansatör də daxil olmaqla dövrədə tezliyin dəyişməsinin təbii rəqslərin tezliyinə nisbətini tapın. İlkin məsafə 1 sm-dir.
2.
Terapevtik diatermiya üçün aparatın salınım dövrəsi bir induktordan və tutumu olan bir kondansatördən ibarətdir.
C = 30 F. Jeneratörün tezliyi 1 MHz olarsa, bobinin endüktansını təyin edin.
3. C = 25 pF tutumu olan, U = 20 V potensial fərqinə yüklənmiş bir kondansatör, müqavimət R = 10 Ohm və endüktansı L = 4 μH olan real bir bobin vasitəsilə boşaldılır. Loqarifmik sönüm azalmasını λ tapın.
Həll
Sistem əsl salınan dövrədir. Zəifləmə əmsalı β = R/(2L) = 20/(4x10 -6) = 5x10 6 1/s. Loqarifmik sönüm azalması
4. Ürəyin mədəciklərinin fibrilasiyası onların xaotik daralmasından ibarətdir. Ürək bölgəsindən keçən böyük qısamüddətli cərəyan miokard hüceyrələrini həyəcanlandırır və mədəciklərin daralmasının normal ritmi bərpa edilə bilər. Müvafiq cihaz defibrilator adlanır. Bu, əhəmiyyətli bir gərginliyə doldurulan və sonra ürək bölgəsində xəstənin bədəninə tətbiq olunan elektrodlar vasitəsilə boşaldılan bir kondansatördür. Defibrilyatorun işləməsi zamanı maksimum cərəyanın qiymətini tapın, əgər o, U = 5 kV gərginliyə yüklənmişdirsə və insan bədəninin bir hissəsinin müqaviməti 500 Ohm-dur.
Həll
I = U/R = 5000/500 = 10 A. Cavab: I = 10 A.
